Gespeichert in:
| Hauptverfasser: | , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , |
|---|---|
| Format: | Preprint |
| Veröffentlicht: |
2023
|
| Schlagworte: | |
| Online-Zugang: | https://arxiv.org/abs/2312.02524 |
| Tags: |
Tag hinzufügen
Keine Tags, Fügen Sie den ersten Tag hinzu!
|
Inhaltsangabe:
- Using $e^+e^-$ annihilation data corresponding to an integrated luminosity of 2.93 $\rm fb^{-1}$ taken at the center-of-mass energy $\sqrt{s}=3.773$~GeV with the BESIII detector, a joint amplitude analysis is performed on the decays $D^0\toπ^+π^-π^+π^-$ and $D^0\toπ^+π^-π^0π^0$(non-$η$). The fit fractions of individual components are obtained, and large interferences among the dominant components of $D^{0}\to a_{1}(1260)π$, $D^{0}\toπ(1300)π$, $D^{0}\toρ(770)ρ(770)$ and $D^{0}\to2(ππ)_{S}$ are found in both channels. With the obtained amplitude model, the $CP$-even fractions of $D^0\to π^+π^-π^+π^-$ and $D^0\toπ^+π^-π^0π^0$(non-$η$) are determined to be $(75.2\pm1.1_{\rm stat.}\pm1.5_{\rm syst.})\%$ and $(68.9\pm1.5_{\rm stat.}\pm 2.4_{\rm syst.})\%$, respectively. The branching fractions of $D^0\to π^+π^-π^+π^-$ and $D^0\toπ^+π^-π^0π^0$(non-$η$) are measured to be $(0.688\pm0.010_{\rm stat.}\pm 0.010_{\rm syst.})\%$ and $(0.951\pm0.025_{\rm stat.}\pm 0.021_{\rm syst.})\%$, respectively. The amplitude analysis provides an important model for binning strategy in the measurements of the strong phase parameters of $D^0 \to 4π$ when used to determine the CKM angle $γ(ϕ_{3})$ via the $B^{-}\to D K^{-}$ decay.